第 3 题 第 5 步 熵为

A、（5）

B、（5）

C、（5）

D、（5）

A、（5）

B、（5）

C、（5）

D、（5）

A、（5）

B、（5）

C、（5）

D、（5）

A、（5）

B、（5）

C、（5）

D、（5）

第 2 题 第 4 步 将式（2）和（3）代入熵的热力学公式(4) 并考虑E=(3/2)NkT可得

A、(5)

B、(5)

C、(5)

D、(5)

第八章 第3题 试证明：开放系涨落的准热力学公式为在T，V恒定时计算，. 证 第3题 第1步 考虑系统和源构成一个孤立的复合系统，则涨落状态出现的概率应与其相应的热力学概率成正比，即（1） 由于熵为广延量而具有可加性，则复合系统熵的偏离是系统的熵偏离和源的熵偏离之和.开放系的热力学基本方程给出. （2） 复合系统是孤立系，必有（3）（4）（5） 所以

A、（6）

B、（6）

C、（6）

D、（6）

第八章 第3题 试证明：开放系涨落的准热力学公式为在T，V恒定时计算，. 证 第3题 第1步 考虑系统和源构成一个孤立的复合系统，则涨落状态出现的概率应与其相应的热力学概率成正比，即（1） 由于熵为广延量而具有可加性，则复合系统熵的偏离是系统的熵偏离和源的熵偏离之和.开放系的热力学基本方程给出. （2） 复合系统是孤立系，必有（3）（4）（5） 所以

A、（6）

B、（6）

C、（6）

D、（6）

第5题 设经典双原子分子的振动能量为一维线性谐振子试求分子的振动配分函数，从而求得双原子分子理想气体的振动熵. 解 第5题 第1步 本题可通过正则分布或麦-玻分布来获得系统的配分函数Z ，从而得到内能和熵．解决此类问题的关键是得到系统的配分函数，我们将以正则分布为例来给出此题的解题过程． 正则分布给出“封闭系”微观状态按能量分布的规律，即（1） 式中，为玻尔兹曼因子，系统的配分函数为（2） 在经典极限下，系统微观状态为连续分布，我们可以利用相空间来描述系统的力学运动状态，很容易由式（l）和式（2）两式描述的正则分布给出其经典极限形式：系统处于相体积dΩ内的概率为

A、（3）

B、（3）

C、（3）

D、（3）

第5题 设经典双原子分子的振动能量为一维线性谐振子试求分子的振动配分函数，从而求得双原子分子理想气体的振动熵. 解 第5题 第1步 本题可通过正则分布或麦-玻分布来获得系统的配分函数Z ，从而得到内能和熵．解决此类问题的关键是得到系统的配分函数，我们将以正则分布为例来给出此题的解题过程． 正则分布给出“封闭系”微观状态按能量分布的规律，即（1） 式中，为玻尔兹曼因子，系统的配分函数为（2） 在经典极限下，系统微观状态为连续分布，我们可以利用相空间来描述系统的力学运动状态，很容易由式（l）和式（2）两式描述的正则分布给出其经典极限形式：系统处于相体积dΩ内的概率为

A、（3）

B、（3）

C、（3）

D、（3）

A、

B、

C、

D、